Содержание

Пролетный клистрон

Идея создания пролетного клистрона была впервые высказана Д. А. Рожанским. Схема устройства и включения пролетного двухрезонаторного клистрона для усиления колебаний показана на рис. 25.1, а. Электронный поток от катода к аноду проходит через две пары сеток, представляющих собой части стенок объемных резонаторов P₁ и Р₂ (иногда вместо сеток делают просто отверстия в стенках резонаторов). Резонатор P₁ служит входным контуром. К нему с помощью коаксиальной линии и витка связи подводятся усиливаемые колебаний с частотой f. Его сетки 1 и 2 образуют модулятор (группирователь), в котором происходит модуляция скорости электронов. Резонатор Р₂ служит выходным контуром. В нем получаются усиленные колебания. Их энергия отбирается с помощью витка связи и коаксиальной линии. Сетки 3 и 4 образуют уловитель. На оба резонатора и на анод подано положительное напряжение U_р, создающее между сеткой 1 и катодом ускоряющее поле, под влиянием которого электроны влетают в модулятор со значительной скоростью v₀.

Если в резонаторе Р₁ происходят колебания, то между сетками 1 и 2 создается переменное электрическое поле, которое действует на электронный поток и изменяет (модулирует) его скорость. В тот полупериод, когда на сетке 2 положительный, а на сетке 1 отрицательный переменный потенциал, поле между сетками будет ускоряющим и электроны, пролетающие через модулятор, получат добавочную скорость Δv. Во время следующего полупериода на сетке 2 потенциал отрицательный, а на сетке 1 — положительный, т. е. поле становится тормозящим для электронов, которые уменьшают свою скорость на Δv. Только те электроны, которые пролетают через модулятор в момент, когда напряжение равно нулю, продолжают движение со скоростью v₀.

Таким образом, в пространство между сетками 3 и 2, называемое пространством дрейфа (илиг пространством группирования), попадают электроны, имеющие разную скорость. В этом пространстве нет электрического поля, так как между сетками 3 и 2 нет разности потенциалов, и электроны летят по инерции с неизменными скоростями. Электроны, имеющие большую скорость, догоняют электроны, движущиеся с меньшей скоростью. В результате электронный поток разбивается на отдельные более плотные группы электронов — электронные сгустки. Можно сказать, что благодаря модуляции электронного потока по скорости в пространстве дрейфа происходит модуляция этого потока по плотности.

Рис. 25.1. Принцип устройства и работы двухрезонаторного пролетного клистрона

Образование электронного сгустка можно показать графически. На рис. 25.1, б приведен график зависимости пути s от времени t для электронов, пролетающих через модулятор в различные моменты времени, и график переменного, напряжения в резонаторе P₁. Расстояние s отсчитывается от модулятора. Электроны движутся в пространстве дрейфа равномерно, и графики их движения будут прямые линии, наклон которых показывает скорость движения.

Рассмотрим движение трех электронов, пролетающих через модулятор в моменты времени t₁, t₂ и t₃ Пусть электроны влетают в модулятор с одной и той же скоростью и время их пролета через модулятор много меньше периода. Тогда электрон, пролетающий через модулятор в момент t₂, будет лететь далее с прежней скоростью v₀ и график его движения — прямая линия с некоторым средним наклоном. График движения электрона, пролетающего через модулятор в момент t₁, имеет меньший наклон, так как этот электрон тормозился в резонаторе и его скорость меньше. А электрон, соответствующий моменту t₃, получит в резонаторе дополнительную скорость и его график пойдет круче. Все три прямые пересекаются в одной точке. Это значит, что все три электрона в этой точке своего пути группируются. Другие электроны, пролетающие через модулятор в промежуточные моменты времени, также придут в эту точку примерно в тот же момент. Что же касается электронов, пролетающих через модулятор раньше момента t₁ и позже момента t₃, то, как показывают графики, они не группируются.

Таким образом, группируются в сгусток лишь электроны, пролетающие через модулятор во время одной половины периода. Хорошее «сгущение» возможно только в том случае, если глубина модуляции скорости электронов невелика, т. е. изменение скорости электронов под влиянием модулирующего переменного поля незначительно по сравнению со скоростью, которую они получили от постоянного ускоряющего напряжения. Поэтому переменное напряжение между сетками резонатора должно быть значительно меньше, чем постоянное напряжение U_p. Группирование электронов в сгусток повторяется в течение одной половины каждого периода.

Постоянное напряжение U_p подбирается так, чтобы электронный сгусток получился в уловителе, т. е. на расстоянии d от модулятора. Если напряжение U_p велико, то электронный сгусток получится на большем расстоянии (между уловителем и анодом), а при малом напряжении U_p он будет слишком близко (в пространстве дрейфа). Отсюда следует, что ускоряющее напряжение U_p должно быть вполне определенным и стабильным.

После точки наибольшего сгущения электронного потока электроны снова расходятся. Если продолжить графики движения электронов, то окажется, что группирование в сгусток снова повторится на расстоянии 3d, затем 5d и т.д. Однако это практически не используется, так как размеры прибора увеличивать невыгодно.

Итак, в уловитель поступают электронные сгустки, следующие друг за другом с частотой f Они создают в резонаторе Р₂ импульсы наведенного тока и возбуждают в нем колебания. Для получения максимальной амплитуды колебаний резонатор Р₂ должен быть настроен на частоту f на которую настроен и резонатор Р₁ Подобно тому как в усилительном каскаде высокой частоты импульсы анодного тока проходят через анодный колебательный контур и создают в нем усиленные колебания, так и в клистроне электронный поток, состоящий из сгустков, создает в резонаторе Р₂ усиленные колебания. Усиление происходит за счет энергии источника постоянного напряжения U_p, который создает ускоряющее поле. Электроны получают в этом поле большую энергию, и, благодаря тому что в резонаторе P₁ происходит модуляция их скорости, они отдают часть этой энергии резонатору Р₂.

Электронные сгустки пролетают через резонатор Р₂ тогда, когда электрическое поле в нем тормозящее. Пролетевшие через резонатор Р₂ электроны попадают на анод и нагревают его. Часть электронов попадает и на сетки резонаторов. Если бы электронный поток не был модулированным, то он не поддерживал бы колебания в резонаторе Р₂. Действительно, равномерный электронный поток в тот полупериод колебаний, когда поле в резонаторе ускоряющее, отбирает от резонатора энергию, а во время следующего полупериода отдает такое же количество энергии. В результате не происходит никакой отдачи энергии электронами резонатору.

Применим подобные же рассуждения к взаимодействию электронного потока с резонатором Р₁. В этот резонатор поступает равномерный электронный поток, который в один полупериод отнимает некоторую энергию от резонатора, а в следующий полупериод отдает такое же количество энергии обратно. За целый период энергия от резонатора не отбирается. Значит, нет потерь энергии на модуляцию скорости электронов.

Однако мы не учли инерции электронов. Хотя время их пролета через модулятор очень мало, но все же вследствие инерции электронов часть подводимой энергии расходуется на модуляцию. Чтобы этот расход был как можно меньше, увеличивают ускоряющее напряжение U_p и уменьшают расстояние между сетками модулятора. Благодаря малым потерям энергии в резонаторе Р₁ входное сопротивление этого резонатора и его добротность весьма велики.

Двухрезонаторный клистрон может усиливать мощность в десятки раз. Серьезный недостаток клистрона заключается в том, что его КПД, представляющий собой отношение полезной колебательной мощности в резонаторе Р₂ к мощности постоянного тока анодного источника, не выше 20%, хотя теоретическое предельное значение составляет 58%. Это объясняется следующими явлениями. Группируются электроны недостаточно плотно, так как они вылетают из катода с различной начальной скоростью и, пролетая через модулятор в один и тот же момент времени, имеют неодинаковую скорость. Между электронами действуют силы взаимного отталкивания. Вследствие инерции пролетающие через уловитель электроны отбирают часть колебательной энергии резонатора Р₂. Некоторые электроны вообще не группируются в сгустки, т. е. не участвуют в полезной работе. В результате всего этого большая часть энергии бесполезно тратится на нагрев сеток и анода, так как все электроны в конечном счете с какой-то скоростью попадают на эти электроды.

Двухрезонаторные клистроны применяют для усиления в передатчиках СВЧ. Их полезная мощность в режиме непрерывной работы может составлять десятки киловатт, а в импульсном режиме — десятки мегаватт. При уменьшении длины волны мощность уменьшается.

Клистроны применяются и для умножения частоты. Электронный поток в уловителе представляет собой конвекционный ток несинусоидальной формы. При плотном группировании электронов этот ток можно приближенно считать состоящим из импульсов прямоугольной формы. Такой ток имеет резко выраженные высшие гармоники. Настраивая резонатор Р₂ на частоту той или иной гармоники, получают колебания умноженной частоты. Амплитуда гармоник с повышением их номера убывает медленно. Возможно умножение частоты в 10 раз и более.

Для усиления слабых сигналов в приемниках клистроны малопригодны, так как создают большие собственные шумы.

В настоящее время изготовляются главным образом пролетные многорезонаторные клистроны, которые сложнее двухрезонаторных по устройству, но обладают некоторыми преимуществами. У многорезонаторных клистронов первый резонатор служит входным, а последний выходным. Промежуточные резонаторы соединены только с положительным полюсом источника питания (рис. 25.2). Под действием пульсирующего электронного потока в них возникают колебания и создается переменное электрическое поле, которое дополнительно модулирует электронный поток и способствует группированию электронов. Поэтому в выходной резонатор попадают более плотные сгустки электронов. В результате КПД и коэффициент усиления мощности клистрона возрастают.

Рис. 25.2. Принцип устройства многорезонаторного пролетного клистрона ФК — фокусирующая катушка; ФЭ — фокусирующий электрод

Современные пролетные клистроны различаются по режиму работы (импульсный или непрерывный), выходной мощности, типу и числу резонаторов, способам фокусировки электронного потока, ввода и вывода энергии СВЧ, перестройки частоты, охлаждения и по другим особенностям.

При импульсной работе частота следования импульсов обычно бывает от десятков до тысяч герц, а длительность импульса — от долей микросекунды до миллисекунд. Пролетные клистроны разделяются на маломощные, средней мощности, мощные и сверхмощные. Мощность в импульсе у них соответственно менее 10 кВт, от 10 кВт до 1 МВт, от 1 до 100 МВт и свыше 100 МВт. Для режима непрерывной работы мощности в 1000 раз меньше. Приведенные значения мощности относятся к пролетным клистронам дециметрового диапазона волн. На сантиметровом диапазоне они снижаются. Фокусировка электронного потока может быть электростатическая, электромагнитная (фокусирующей катушкой) или с помощью постоянных магнитов. Ввод и вывод энергии СВЧ делают коаксиальным, волноводным или комбинированным (коаксиально-волноводным). Резонаторы бывают внутренние, смонтированные в самом клистроне, и внешние. Наиболее распространены пролетные клистроны на фиксированную частоту, но изготовляются также и перестраиваемые клистроны с механической настройкой резонаторов на различные частоты. Однако такая перестройка сложна и позволяет изменять частоту не более чем на 15%. Охлаждение мощных пролетных клистронов бывает естественным или принудительным (воздухом или водой).

Коэффициент полезного действия многорезонаторных пролетных клистронов достигает 50%, но у многих типов он заметно меньше. А коэффициент усиления мощности у таких клистронов составляет иногда несколько десятков тысяч. Практически трудно получить усиление более чем в 10⁶ раз. Для мощных клистронов, особенно импульсных, требуется напряжение питания в десятки и даже сотни киловольт.

Пролетные клистроны имеют очень узкую полосу частот пропускаемых колебаний, что объясняется наличием нескольких настроенных резонаторов. Обычно полоса частот не превышает нескольких мегагерц. Путем расстройки резонаторов возможно расширение полосы частот, но с неизбежным снижением усиления. Для увеличения выходной мощности делают многолучевые клистроны, в которых через поле одних и тех же резонаторов проходят параллельно несколько электронных потоков.

Пролетный клистрон можно превратить в генератор с самовозбуждением, если установить обратную связь между выходным и входным резонаторами, соединив их коаксиальной линией. Длина линии подбирается такой, чтобы получилась нужная фаза колебаний, подводимых обратно к входному резонатору. При этом электронные сгустки проходят через выходной резонатор за полупериоды, соответствующие тормозящему полю, и поддерживают колебания. А при противоположной фазе электронный поток будет отбирать энергию от выходного резонатора и колебания быстро затухнут. Иногда в двухрезонаторных клистронах с общей стенкой у резонаторов Р₁ и Р₂ создают дифракционную обратную связь с пймощью отверстия в этой стенке.

Однако пролетные клистроны сравнительно редко используются в качестве генераторов с самовозбуждением. А для маломощных генераторов (гетеродинов) более удобны отражательные клистроны, имеющие только один резонатор.

Информация

Продолжение