|
Магнетроны представляют собой важнейшие электронные приборы для генерации колебаний СВЧ большой мощности. Они применяются
в передатчиках радиолокационных станций, в ускорителях заряженных частиц, для высокочастотного нагрева и в других случаях.
В результате совместного действия электрического и магнитного полей на потоки электронов в магнетронах возникает генерация
колебаний высокой частоты. В настоящее время широкое распространение получили многорезонаторные магнетроны, идея
создания которых была выдвинута М. А. Бонч-Бруевичем, а первые образцы построены и испытаны Н. Ф. Алексеевым и Д. Е. Маляровым.
Рис. 25.6. Устройство магнетрона
Рис. 25.7. Резонаторы магнетрона в виде четвертьволновых короткозамкнутых линий
Рис. 25.8. Магнитная связь между соседними резонаторами
Устройство магнетрона показано на рис. 25.6. Он представляет собой диод с анодом особой конструкции. Катод в большинстве
случаев применяется оксидный подогревный с большой площадью поверхности. На торцах катода расположены диски, препятствующие движению
электронов вдоль оси. Анод сделан в виде
массивного медного блока. Вакуумное пространство между катодом и анодом называется пространством взаимодействия. В
толще анода размещается четное число, например восемь, резонаторов, представляющих собой цилиндрические отверстия, соединенные
щелью с пространством взаимодействия. Щель выполняет функцию конденсатора. На ее поверхностях образуются переменные электрические
заряды, а в самой щели возникает электрическое поле. Индуктивностью резонатора служит цилиндрическая поверхность отверстия,
которая эквивалентна одному витку. Большая площадь поверхности витка приводит к уменьшению активного сопротивления и индуктивности.
Такой резонатор представляет собой нечто среднее между колебательной системой с сосредоточенными параметрами и четвертьволновой
резонансной линией. В некоторых типах магнетронов резонаторы делают в виде щели глубиной в четверть волны (рис. 25.7).
Все резонаторы магнетрона сильно связаны друг с другом, вследствие того что переменный магнитный поток одного резонатора
замыкается через соседние резонаторы (рис. 25.8). Кроме того, резонаторы соединяют друг с другом посредством проводов, называемых связками (см. рис. 25.6).
Наружная часть анода обычно делается в виде ребристого радиатора для лучшего охлаждения. Иногда его обдувают воздухом.
С боковых сторон к аноду припаяны медные диски, образующие вместе с анодом баллон, необходимый для сохранения вакуума. Выводы
от подогревателя проходят в стеклянных трубках, спаянных с анодом. Катод обычно подключен к одному из выводов подогревателя.
Для отбора энергии колебаний вводится в один из резонаторов виток связи, соединенный с коаксиальной линией. Ее вывод
также проходит через стеклянную трубку. Благодаря сильной связи между резонаторами энергия отбирается от всех резонаторов.
Вместо коаксиальной линии для вывода энергии на очень коротких волнах используется волновод, соединенный с резонатором через
щель. Иногда также применяют коаксиально-волноводный вывод.
Рис. 25.9. Магнетрон с внешней магнитной системой 1 — вывод СВЧ; 2 —радиатор; 3 — магнит; 4 — вывод подогревателя
Рис. 25.10. Влияние магнитного поля на движение электронов в магнетроне
Рис. 25.11. Вращающееся электронное «облачко» в магнетроне при отсутствии колебаний
Анод магнетрона имеет высокий положительный потенциал относительно катода. Так как анод служит корпусом магнетрона, то
его обычно заземляют, а катод находится под высоким отрицательным потенциалом. Между анодом и катодом создается ускоряющее поле, силовые линии
которого расположены радиально, как в диоде с цилиндрическими электродами. Вдоль оси магнетрона действует сильное постоянное
магнитное поле, созданное магнитом, между полюсами которого располагается магнетрон. Один из вариантов магнитной системы
показан на рис. 25.9. В так называемых пакетированных магнетронах постоянные магниты входят в конструкцию самого магнетрона.
Рассмотрим сначала движение электронов в магнетроне, предполагая, что колебаний в резонаторах нет. Для упрощения изобразим
анод без щелей (рис. 25.10). Под влиянием ускоряющего электрического поля электроны стремятся лететь по силовым линиям,
т. е. по радиусам, к аноду. Но как только они набирают некоторую скорость, постоянное магнитное поле, действующее перпендикулярно
электрическому полю, начинает искривлять их траектории. Так как скорость электронов постепенно нарастает, то радиус этого
искривления постепенно увеличивается. Поэтому траектория электронов будет сложной кривой. На рисунке показаны траектории
электрона, вылетевшего из катода с ничтожно малой начальной скоростью, для разных значений магнитной индукции В. Анодное
напряжение при этом одно и то же.
Если В = 0, то электрон летит по радиусу 1. При магнитной индукции, меньшей некоторого критического значения Вкр, электрон попадает
на анод по криволинейной траектории 2. Критическая магнитная индукция Вкр соответствует более искривленной
траектории 3. В этом случае электрон пролетает у поверхности анода, почти касаясь ее, и возвращается на катод. Наконец,
если В > Вкр, то электрон еще круче поворачивает обратно где-то в промежутке между анодом и
катодом (кривая 4) и возвращается на катод.
Магнетроны работают при магнитной индукции, несколько большей критической.
Поэтому электроны при отсутствии колебаний пролетают близко к поверхности
анода, но на различных расстояниях от нее, так как при вылете из катода они
имеют различную начальную скорость. Поскольку движется очень большое число
электронов, то можно сказать, что вокруг катода вращается электронный
объемный заряд в виде кольца — электронное «облачко» (рис. 25.11). Конечно,
электроны не находятся в нем постоянно. Ранее вылетевшие электроны возвращаются на катод, а на их место из катода вылетают новые электроны.
Скорость вращения электронного «облачка» зависит от анодного напряжения, с увеличением которого электроны пролетают около
анода с большей скоростью. Чтобы электроны не попадали на анод, необходимо увеличивать при этом и магнитную индукцию.
Вращающийся электронный объемный заряд, образованный совместным действием постоянных электрического и магнитного полей,
взаимодействует с переменными электрическими полями резонаторов и поддерживает в них колебания. Процесс взаимодействия весьма
сложен, поэтому он будет рассмотрен лишь приближенно.
Прежде всего выясним вопрос о возникновении колебаний в резонаторах. Так как
все резонаторы сильно связаны друг с другом, то они представляют собой
сложную колебательную систему, имеющую несколько собственных частот. Когда
электронный поток впервые начинает вращаться около щелей резонаторов
(например, при включении анодного напряжения), то в резонаторах появляются
импульсы наведенного тока и возникают затухающие колебания. Они могут иметь
разную частоту и фазу. Например, если система симметрична, то в резонаторах
должны возникнуть колебания, совпадающие по фазе. Однако полной симметрии быть не может. Поэтому возникают и другие колебания с
фазовым сдвигом между собой.
Основной тип колебаний, дающий наибольшую полезную мощность и наиболее высокий КПД,— колебания в соседних резонаторах
с фазовым сдвигом 180° (колебания π-вида). На рис. 25.12 изображены силовые линии переменных электрических полей для
таких колебаний и знаки переменных потенциалов на сегментах анода, а также направления токов, протекающих по поверхности
резонаторов. Так как роль постоянного электрического поля, ускоряющего электроны и дающего им кинетическую энергию, известна,
то для упрощения это поле не показано.
Для противофазных колебаний очень сильна индуктивная связь между резонаторами, за счет того что магнитный поток из одного
резонатора переходит в соседние резонаторы (см. рис. 25.8). Магнетроны, как правило, работают с этим типом колебаний, и приняты
меры для того, чтобы такие колебания возбуждались как можно легче. С этой целью применяют связки, т. е. соединяют проводами
через один сегменты анода, имеющие переменные потенциалы одного знака. Возникающие колебания других типов обычно быстро затухают.
Рис. 25.12. Путь «вредного» (А) и «полезного» (Б) электрона в магнетроне при колебаниях в резонаторах
Взаимодействие электронов с переменным электрическим полем таково, что при правильном режиме электронный поток отдает
полю больше энергии, чем отбирает от него. Это именно и нужно для превращения возникших в резонаторах колебаний в незатухающие.
Передаче энергии от электронного потока в резонаторы способствуют следующие явления.
Прежде всего переменное электрическое поле как бы сортирует электроны на «полезные» и «вредные», причем «вредные» электроны
быстро удаляются из пространства взаимодействия, возвращаясь на катод. Рассмотрим этот процесс.
Для электронов, движущихся по часовой стрелке (рис. 25.12), электрические поля резонаторов 1, 3, ...— ускоряющие,
а поля резонаторов 2, 4, ... — тормозящие. Через полпериода эти поля поменяются местами. На рисунке показаны
траектории двух электронов. Электрон А попадает в ускоряющее поле и отбирает энергию от резонатора, т. е. представляет
собой «вредный» электрон, но он пролетает далеко от щели резонатора и возвращается на катод. При наличии одного постоянного
поля этот электрон летел бы по траектории, показанной штрихами. Но поле резонатора 1 усиливает искривление пути электрона
и увеличивает его энергию: он преодолевает действие постоянного поля и возвращается на катод. «Вредные» электроны бомбардируют
катод и увеличивают его нагрев. С этим явлением в магнетронах приходится считаться. Для того чтобы не было перекала катода,
во время работы магнетрона обычно уменьшают напряжение накала. Кроме того, поверхность катода необходимо делать более прочной,
чтобы предотвратить ее разрушение ударами электронов.
Более сложным оказывается путь «полезного» электрона Б, попавшего в тормозящее переменное поле резонатора 2.
Такой электрон отдает часть своей энергии резонатору и уже не имеет энергии, достаточной для того, чтобы вернуться на катод.
Он теряет полностью свою энергию в какой-то точке пространства взаимодействия, не долетев до катода, а затем снова ускоренно
летит к аноду, и одновременно траектория
его искривляется под действием магнитного поля.
Если в магнетроне правильно подобрано анодное напряжение и магнитная индукция, то время пролета «полезного» электрона
от одной щели до другой составляет полпериода. Такой электрон, приблизившись к щели резонатора 3, опять окажется в
тормозящем переменном поле, так как через полпериода у этого резонатора ускоряющее поле изменится на тормозящее. Следовательно,
электрон снова отдаст часть энергии резонатору и проделает еще меньший путь по направлению к катоду. В конце концов, израсходовав
значительную часть энергии, электрон попадает на анод. Рассмотренная траектория «полезного» электрона, конечно, только приближенная.
«Полезные» электроны отдают резонаторам больше энергии, чем отнимают ее от резонаторов «вредные» электроны. Действительно,
«вредный» электрон отнимает энергию только у одного резонатора, причем этот электрон пролетает довольно далеко от щели,
т. е. в слабом переменном поле. Он отнимает небольшую энергию. А «полезный» электрон отдает энергию двум резонаторам и пролетает
ближе к их щелям, т. е. в более сильном переменном поле.
Передаче энергии от электронов к резонаторам способствует модуляция электронного потока, напоминающая модуляцию в двухрезонаторном
клистроне. Каждый предыдущий резонатор в магнетроне служит модулятором для вращающегося электронного облака, а каждый следующий
резонатор — уловителем. Однако процесс модуляции здесь сложнее, чем в клистроне. В двухрезонаторном клистроне электронный
поток, движущийся поступательно, подвергается скоростной модуляции и разбивается на отдельные сгустки (группируется).
Последний процесс совершается в пространстве дрейфа, где нет электрического и магнитного поля.
Рис. 25.13. Вращающееся электронное «облачко» в магнетроне при колебаниях в резонаторах
В магнетроне вращающийся электронный поток также подвергается действию переменного электрического поля данного резонатора и за счет
этого осуществляется модуляция скорости электронов.
Но это поле не однородное, как в клистроне. Поэтому оно меняет не только скорость, но и траекторию движения электронов. Процесс
усложняется тем, что происходит в радиальном постоянном электрическом поле, которое изменяет скорость электронов и совместно
с постоянным магнитным полем влияет на их траекторию.
В результате скоростной модуляции и изменения траекторий электронов вращающееся электронное «облачко» из кольцевого превращается
в зубчатое. Оно напоминает колесо со спицами, но без обода (рис. 25.13). Число электронных «спиц» равно половине числа резонаторов.
Конечно, резких переходов от этих «спиц» к промежуткам между ними нет. «Спица» представляет собой сгущение электронного
потока в результате скоростной модуляции и из-за различных траекторий «полезных» и «вредных» электронов. А между сгущениями
имеются более разреженные области.
Электронное «облачко» при правильном режиме магнетрона вращается с такой скоростью, что «спицы» проходят мимо щелей
в тот момент, когда там существует тормозящее поле. Промежутки между «спицами», наоборот, проходят через ускоряющие поля.
В итоге происходит отдача электронным «облачком» энергии резонаторам и потеря энергии на разогрев катода и анода от электронной
бомбардировки. Вся эта энергия потребляется от анодного источника.
Существует следующая зависимость между числом резонаторов N, магнитной индукцией В и частотой генерируемых
колебаний f:
NB = af, (25.2)
где а — коэффициент, зависящий от конструкции.
А магнитная индукция связана с анодным напряжением формулой
В = b √Uа, (25.3)
где b — постоянная величина.
Из формул видно, что для более высоких частот нужно иметь больше резонаторов или увеличивать магнитную индукцию и анодное
напряжение.
Обычно магнитная индукция составляет от 0,1 до 0,5 Тл. Для импульсной работы в дециметровом диапазоне магнетроны строят
на мощность в десятки тысяч киловатт, а в сантиметровом — в тысячи киловатт. В самых мощных магнетронах анодное напряжение
в импульсе достигает десятков киловольт, а анодный ток — сотен ампер. Магнетроны для непрерывного режима имеют мощность
в десятки киловатт на дециметровых волнах и в единицы киловатт — на сантиметровых. В мощных магнетронах применяется принудительное,
воздушное или водяное охлаждение; КПД мощных магнетронов может быть 70 % и даже выше при работе в дециметровом диапазоне,
в сантиметровом диапазоне 30 — 60%.
Помимо магнетронов на фиксированную частоту делают настраиваемые магнетроны, в которых изменяется собственная частота
резонаторов. С этой целью для получения более коротких волн вводят в резонаторы медные цилиндры, которые уменьшают индуктивность,
а для получения более длинных волн — металлические пластинки, увеличивающие емкость. Такие методы дают изменение частоты
не более чем на 10—15%. Выполнение подобных устройств представляет известные трудности, так как находятся эти устройства
в вакууме, а управляться должны извне.
Рис. 25.14. Принцип устройства коаксиального магнетрона
Электронная перестройка частоты магнетрона основана на том, что эта частота зависит от анодного тока. Изменение анодного тока
на 1 А может дать изменение частоты до нескольких десятков
мегагерц. Но в обычных магнетронах такая электронная настройка не получила широкого применения.
Однако существует особый тип магнетронов — магнетроны, настраиваемые напряжением (митроны), в которых, изменяя
анодное напряжение и соответственно анодный ток, можно получить даже двукратное изменение частоты. Конструкция их несколько
отличается от конструкции обычных магнетронов. Особенность этих магнетронов в том, что анодный ток у них ограничен за счет
ослабления эмиссии катода (недокала катода) и имеется внешний резонатор с низкой добротностью, т. е. с широкой полосой частот.
В непрерывном режиме работы при изменении частоты в два раза эти магнетроны дают выходную мощность в единицы ватт. А при
меньших изменениях частоты (5 — 20%) они могут давать мощность в десятки ватт.
Обычные магнетроны не обладают достаточно высокой стабильностью частоты и фазы. Значительно более стабильные колебания
π-вида могут быть получены в так называемых коаксиальных магнетронах (рис. 25.14). В таких магнетронах снаружи
анодного блока расположен объемный резонатор высокой добротности. Этот внешний резонатор имеет собственную частоту, равную
частоте колебаний π -вида магнетрона, и связан с резонаторами анода посредством щелей, которые сделаны не в каждом резонаторе, а через один. В этом случае
во всех резонаторах, связанных с внешним, получаются колебания с одинаковой фазой, а в соседних резонаторах колебания будут
противофазными.
Для наиболее коротких сантиметровых волн удобен обращенный коаксиальный магнетрон, у которого катод и анод переставлены
местами. Катод выполнен в виде наружного цилиндра, и с его внутренней поверхности эмитируются электроны. Анод с резонаторами
расположен внутри катода. А внутри анода находится высокодобротный объемный резонатор, служащий для стабилизации колебаний
и связанный щелями с резонаторами анодного блока.
К новым типам магнетронных приборов относится ниготрон, который предложил академик П. Л. Капица. Ниготрон представляет
собой цилиндрический объемный резонатор, вдоль оси которого действует постоянное магнитное поле. Внутри этого резонатора
расположены коаксиально катод и анод, причем каждый из них сделан в виде системы сегментов. Высокая добротность основного
резонатора обеспечивает необходимую стабильность частоты колебаний. На дециметровых волнах при непрерывном режиме работы
ниготрон может давать выходную мощность 100 кВт и даже более при КПД до 50%.
|
