е. входная емкость нагружает источник колебаний ИК. Этот ток создаёт падение напряжения на внутреннем сопротивлении источника
колебаний RИK. В результате уменьшается переменное напряжение на зажимах ИК, переменный анодный ток, усиленное переменное
напряжение и выходная мощность. Чем выше частота, тем меньше сопротивление входной емкости, тем больше емкостный сеточный
ток и потеря напряжения на RИK Это явление незаметно на низких частотах, но на высоких частотах оно может значительно снизить
эффективность работы усилительного каскада. Пусть, например, RИK = 100 кОм и Сg-к = 10 пФ. Тогда на частоте 500 Гц сопротивление
1/(ωСg-к) = 32 МОм, что равносильно разрыву цепи. Но если повысить частоту до 5 МГц, т. е. в 104 раз, то сопротивление
входной емкости станет равным 3,2 кОм. Оно будет сильно нагружать источник колебаний, и его напряжение резко понизится. Действие
выходной емкости состоит в том, что она шунтирует нагрузку каскада. Полное сопротивление нагрузки ZH станет меньше RH, и
это приведет к понижению коэффициента усиления каскада. На высоких частотах емкость Са-к вызывает также фазовый сдвиг выходного
напряжения. При усилении звуковых колебаний это не имеет значения, но для телевизионных сигналов и в ряде других случаев
фазовый сдвиг недопустим. В каскадах, имеющих в качестве нагрузки колебательный контур (в усилителях радиочастоты и генераторах),
емкость Са-к входит в состав контура и добавляется к его емкости. При расчете контура емкость Са-к учитывается. На весьма
высоких частотах она может оказаться больше емкости контура. Построить такой контур невозможно. Если имеется резонансный
контур в цепи сетки, то входная емкость добавляется к емкости этого контура. При смене ламп из-за разброса их межэлектродных
емкостей нарушается настройка контуров. Наиболее вредное влияние оказывает проходная емкость Са-g. Прежде всего, она нагружает
источник колебаний. Емкостный ток Im равен сумме емкостных токов Img-к и Ima-g, протекающих через емкости Сg-к и Са-g : Im
≈ Img-к + Ima-g (18.54) Знак приближенного равенства стоит потому, что токи правильнее складывать геометрически, а
не арифметически. Выразим каждый ток по закону Ома: Img-к = UmgωСg-к и Ima-g =
Uma-gωСа-g-
, (18.55) где
Uma-g — амплитуда напряжения между анодом и сеткой. Так как переменные напряжения сетки и анода Umg и Uma сдвинуты по фазе
на 180°, то напряжение Uma-g равно их сумме: Uma-g = Umg – (-Uma) = Umg+Uma. (18.56) Вынесем в этом выражении за скобку Umg.
Тогда получим Uma-g =Uma (l +
Uma/Umg)=Umg(l+-
K). (18.57) Отсюда следует Im= UmgωСg-к + UmgωСa-g (l +
K) = Umgω[Сg-к + Сa-g (l + K)]. (18.58) Выражение в квадратных скобках представляет собой входную рабочую емкость усилительного
каскада с триодом: Свх.раб = Сg-к + Сa-g (l + K). (18.59) В режиме без нагрузки K = 0 и входная емкость усилительного каскада
Свх = Сg-к + Сa-g. (18.60) А в рабочем режиме входная емкость значительно больше, чем в е. входная емкость нагружает источник
коле