Процесс взаимодействия весьма сложен, поэтому он будет рассмотрен лишь приближенно. Прежде всего выясним вопрос о возникновении
колебаний в резонаторах. Так как все резонаторы сильно связаны друг с другом, то они представляют собой сложную колебательную
систему, имеющую несколько собственных частот. Когда электронный поток впервые начинает вращаться около щелей резонаторов
(например, при включении анодного напряжения), то в резонаторах появляются импульсы наведенного тока и возникают затухающие
колебания. Они могут иметь разную частоту и фазу. Например, если система симметрична, то в резонаторах должны возникнуть
колебания, совпадающие по фазе. Однако полной симметрии быть не может. Поэтому возникают и другие колебания с фазовым сдвигом
между собой. Основной тип колебаний, дающий наибольшую полезную мощность и наиболее высокий КПД,— колебания в соседних резонаторах
с фазовым сдвигом 180° (колебания π-вида). На рис. 25.12 изображены силовые линии переменных электрических полей для
таких колебаний и знаки переменных потенциалов на сегментах анода, а также направления токов, протекающих по поверхности
резонаторов. Так как роль постоянного электрического поля, ускоряющего электроны и дающего им кинетическую энергию, известна,
то для упрощения это поле не показано. Для противофазных колебаний очень сильна индуктивная связь между резонаторами, за
счет того что магнитный поток из одного резонатора переходит в соседние резонаторы (см. рис. 25.8). Магнетроны, как правило,
работа