Рассмотрим для примера движение электронов в ускоряющем или тормозящем поле между двумя электродами, считая, что это поле
создано источником ЭДС в виде батареи (рис. 24.4). Поток летящих внутри лампы электронов создает в цепи батареи наведенный
ток, направление которого совпадает с направлением конвекционного тока. Здесь, как и везде далее, стрелки показывают направление
движения электронов от минуса к плюсу, а не условное направление тока от плюса к минусу. Нетрудно видеть, что при ускоряющем
поле (рис. 24.4, а) наведенный ток, проходящий через батарею, будет для нее разрядным током. Батарея разряжается, т. е. расходует
свою энергию, которая с помощью электрического поля передается летящим электронам и увеличивает их кинетическую энергию.
А при тормозящем поле (рис. 24.4,б) наведенный ток, наоборот, будет для батареи зарядным током, т. е. электроны отдают свою
энергию, которая накапливается в батарее. Процессы заряда и разряда аккумуляторной батареи наведенным током, конечно, не
имеют практического применения в технике СВЧ и описаны только в качестве примера. Рис. 24.5. Наведенный ток при движении
электронов в поле, созданном переменным напряжением колебательного контура Следует учитывать также возникновение наведенных
токов в колебательных контурах, подключенных к лампе. На рис. 24.5 изображен колебательный контур, состоящий из индуктивности
L и емкости С, которой может быть емкость между двумя электродами лампы. Пусть в контуре происходят свободные затухающие
колебания. Тогда на зажимах контура и на электродах лампы будет переменное напряжение. Предположим, что между электродами
движется поток электронов (каким способом он получен, пока не имеет значения). Если поле, созданное напряжением электродов,
тормозит электроны (рис. 24.5, а), то наведенный ток будет током, питающим контур. Действительно, направление этого тока
таково, что создаваемое им в контуре напряжение совпадает по фазе с напряжением, имеющимся в контуре от свободных колебаний.
Это значит, что наведенный ток препятствует затуханию колебаний. Иначе говоря, часть кинетической энергии летящих электронов
передается в контур и поддерживает там колебательный процесс. Но если поле, созданное переменным напряжением, будет ускоряющим
для электронов (рис. 24.5,б), то наведенный ток создает в контуре падение напряжения, противоположное по фазе переменному
напряжению свободных колебаний, т. е. способст
